문서의 임의 삭제는 제재 대상으로, 문서를 삭제하려면 삭제 토론을 진행해야 합니다. 문서 보기문서 삭제토론 전자기파 방사 (문단 편집) ==== 가속도와 속도가 직교하는 운동을 하는 점전하 ==== 광속으로 규격화된 속도 [math(\boldsymbol{\beta})]와 가속도 [math(\mathbf{a})]가 직교하는 경우를 보자. 쉽게 분석하기 위해 [math(\boldsymbol{\beta}=\beta \mathbf{\hat{z}})], [math(\mathbf{a}=a\mathbf{\hat{x}})]인 경우로 설정하면, 단위 입체각 당 복사 강도는 ||<:> [math(\displaystyle \frac{{\rm d}P}{{\rm d} \Omega}= \frac{q^{2}a^{2}[(1-\beta\cos{\theta})^{2}-(1-\beta^{2}) \sin^{2}{\theta} \cos^{2}{\phi} ] }{16 \pi^{2} \varepsilon_{0}^{2} \mu_{0} c^{5} (1-\beta\cos{\theta})^{5}} )] || 로 상당히 복잡하게 주어진다. 이 때, [math(\theta)], [math(\phi)]는 각각 [math(\boldsymbol{\beta})], [math(\mathbf{a})]와 이루는 각이다. 이 결과는 원운동을 하는 전하의 방사에 대해 논할 때 유용하게 쓰인다. 이것의 방사패턴은 아래와 같다.[* 그러나, 이 방사 패턴의 경우엔 [math(\phi)]에도 의존하기 때문에 실제론 [math(\phi)]에 따라 달라진다. 아래의 패턴은 임의의 [math(\phi)]를 기준으로 한 것이므로 해석에 유의하여야 한다.] [[파일:나무_점전하방사예.png|width=220&align=center]] 리에나르가 일반화한 라모 공식을 사용함으로써 총 방사 일률은 [math(|\boldsymbol{\beta} \times \mathbf{a}|=\beta a)]임을 이용하면 다음을 얻는다. ||<:>[math(\displaystyle P=\frac{q^{2}a^2 }{6 \pi \varepsilon_{0} c^{3}}\gamma^{4} )] ||저장 버튼을 클릭하면 당신이 기여한 내용을 CC-BY-NC-SA 2.0 KR으로 배포하고,기여한 문서에 대한 하이퍼링크나 URL을 이용하여 저작자 표시를 하는 것으로 충분하다는 데 동의하는 것입니다.이 동의는 철회할 수 없습니다.캡챠저장미리보기